Библиотека технической литературы. Книги, программы, статьи, схемы и др.

233354431
понедельник 23 апреля 2018

Главная

Гидропривод

Оборудование

Справочники

Робототехника

Машиностроение

Электропривод

Электротехника, радиотехника

Рефераты

Обмен ссылками

Поиск

КИНОблог

 


 

Форум >>>

adfun.ru

Страницы: << 1 2 3 4 5 6 [7] 8 9 10 11 12 .... >>

жает закон Био—Савара: ч

где—длина контура с током і и объем, в кото-

ром имеются токи, создающие поле;— радиус-вектор из рассматриваемой точки в элемент тока (рис. 2-1, а).

Рис. 2-1. Источники магнитного (а) и электростатиче ского (б) полей. q=dQ=

Из тех же законов и определения понятия «магнитный векторный потенциал» следует:

Аналогичные выражения имеются для напряженности и потенциала электростатического поля (е=

где V3 — объем, в котором имеются заряды с плотностью р3;—радиус-вектор из рассматриваемой точки в элемент заряда(рис. 2-1,6).

Для напряженности электрического поля, вызванного изменением магнитного поля, при отсутствии зарядов и проводящих тел по аналогии с (2-1) можно записать:

ґде—объем, в котором имеется магнитное поле; r—* радиус-вектор из рассматриваемой точки в элемент dV с индукцией В.

,Из уравнений Максвелла вытекают граничные уело* вия для поверхности раздела двух сред

(2-6)

где индексы -сип относятся к^ тангенциальной и нормальной (к граничной поверхности) составляющим векторов.

Если имеются поверхностные ток или магнитный поток с линейной плотностью а под тангенциальным подразумевать направление, касательное к границе раздела и нормальное по отношению к поверхностным току или потоку (для vEx) или вдоль потока (для Вп), то вместо (2-6) из уравнений Максвелла имеем:

При электромагнитных процессах в трансформаторах и реакторах, не связанных с очень крутыми импульсами напряжения или очень высокими частотами (при которых размеры рассматриваемой области поля соизмеримы с длиной волны), токи смещения, имеющиеся в электрической изоляции, малы. Поэтому можно этими токами пренебречь или учитывать их как токи в конечном числе конденсаторов, присоединенных к отдельным узлам электрической схемы (например, к отдельным точкам обмоток). Тогда в выражениях левой колонки табл. 2-2 исчезают члены, содержащие электрическое смещение D и объемные заряды р3, и остаются лишь члены и выражения, относящиеся к магнитному полю и полю токов проводимости. Почти всегда можно пренебречь также токами проводимости в электрической изоляции. Ниже под электромагнитным полем подразумевается не все поле [1-1], а совокупность только магнитного поля трансформатора или реактора по [1-2, 1-3] и поля токов проводимости в проводах обмоток и других металлических частях. При этом система выражений (табл. 2-2) для векторных параметров поля

в дифференциальной форме принимает вид:

Для записи дифференциальных операций — градиента, дивергенции и ротора — часто используют оператор набла V и лапласиан Д:

Тогда вместо уравнений Максвелла можно записать: Соответственно для потенциалов имеем:

Уравнение такого вида представляет собой уравнение Пуассона, а при отсутствии правой части — уравнение Лапласа:

При решении задач широко используются теорема Стокса и другие важнейшие соотношения векторного анализа:

где V — объем, ограниченный поверхностью S. Сводки формул векторного анализа можно найти, например, в [2-1] ив приведенном там списке литературы.

При переменном токе, когда все процессы повторяются через определенный период времени T=\/f, широко используют среднее и действующее (среднеквадратичное за период) значения. При гармонически изменяющихся величинах удобен символический метод с комплексным представлением параметров. Тогда уравг нения принимают вид, показанный в табл. 2-3.

При несинусоидально изменяющихся величинах часто удается использовать методы расчета и характеристики материалов, известные для синусоидальных величин. Для этого реальную кривую заменяют синусодиальной с тем же действующим (ток, напряжение) или средним (мощность, иногда напряжение) значением той же или другой (эквивалентной по определенному параметру) частоты. Для расчета переходных процессов часто используют понятия изображений параметров и операторный Метод [1-1, 2-}—2-3 и др.].

2-2. ЭНЕРГИЯ, ИНДУКТИВНОСТЬ И МЕХАНИЧЕСКИЕ УСИЛИЯ

Интегральные параметры — индуктивность и электродинамические усилия согласно [1-1] и табл. 2-1, 2-2 можно выразить через магнитные потоки и индукцию:

где— поток, сцепленный с витком— сечение

магнитного потока, вызванного током— число витков, с которыми сцеплена магнитная линия, проходящая через элемент сечения;

где—длина провода с током и объем тела, на

которые действует искомая сила.

При линейной характеристике среды имеем также;

где— объем магнитного поля.

При нелинейной характеристике, кроме указанного, можно рассматривать ряд других опеределений понятия «индуктивность» — статическую, динамическую, дифференциальную [1-1], эквивалентную (при переменном токе) и др. В данной книге, если особо не оговорено иначе, подразумевается дифференциальная инуктивность:

 

Библиотека технической литературы теперь находится по адресу http://bamper.info

При использовании материалов с сайта ссылка на spravka.w6.ru обязательна

                 Наша кнопка:

Copyright © 2008 Spravka

  bigmir)net TOP 100Яндекс цитированияКупите рекламу от 5 центов за клиента!Рейтинг@Mail.ruПокупаем рекламу. Дорого.Rambler's Top100ПРОДВИЖЕНИЕ и РАСКРУТКА 
WEB сайта (сайтов) в сети ИнтернетМЕТА - Украина. Рейтинг сайтов.



Москаленко 1   2   3   4   5   6   7   8   9   10   11   12   13   14   15   16   17   18   19   20  
Зимин 1   2   3   4   5   6   7   8   9   10   11   12   13   14   15   16   17   18   19   20   21   22   23   24   25   26   27   28   29   30   31   32   33   34   35   36   37   38  
Лейтес 1   2   3   4   5   6   7   8   9   10   11   12   13   14   15   16   17   18   19   20   21   22   23   24   25   26   27   28   29   30   31   32   33   34   35   36   37   38   39   40   41   42   43   44   45   46   47   48   49   50   51   52   53   54   55   56   57   58   59   60   61   62   63   64   65