Библиотека технической литературы. Книги, программы, статьи, схемы и др.

233354431
воскресенье 22 апреля 2018

Главная

Гидропривод

Оборудование

Справочники

Робототехника

Машиностроение

Электропривод

Электротехника, радиотехника

Рефераты

Обмен ссылками

Поиск

КИНОблог

 


 

Форум >>>

adfun.ru

Страницы: << .... 9 10 11 12 [13] 14 15 16 17 18 .... >>

В областипогрешность простой аппрокси-

мации может превышать 10% и следует пользоваться графиком рис. 2-10.

Особенно часто необходим расчет потерь в листе без тока по рис. 2-9,г. Для такого листа бывает задан магнитный поток (пластина магнитопровода) или напряженность магнитного поля (слой обмотки). Ввиду симметрии в середине листа отсутствует электрическое поле і, т. е. граничные условия для половины толщины листа не отличаются от экрана по рис. 2-9,е. Следовательно, если в уравнения подставить вместовместовместо Рп, то

для листа можно применить все формулы и кривые, полученные для экрана, т. е. лист по рис. 2-9,г можно рассматривать как два экрана толщиной каждый. При этом формулы (2-62), (2-63) принимают вид:

Реальное неравномерное поле у поверхности массивной детали часто можно приближенно представить в виде участка (например, одной или нескольких полуволн или волн) пространственно-периодического пульсирующего поля,в частности:

где—длина волны (период) в направлениях осей

у и z. При отсутствии источников в полупространстве -0=0 такое поле затухает в зависимости от координаты х согласно выражению (2-50), если вместо в показатель степени экспоненты подставить

Как правило, длины волн различаются по

крайней мере вдвое. Тогда размер близок к меньшей из них (например, приимеем). В металле

при реальных условиях практически почти всегда s^g и решение не отличается от выражения (2-50), умно-

женного на синусоиду, а в непроводящей среде имеем и

Если при отсутствии проводящего полупространства было пространственно-периодическое поле, описываемое

Рнс. 2-12. Зависимость коэффициентов влияния проводя-

щего полупространства на касательную напряженность магнитного и электрического поля у поверхности от параметра е по (2-72). Сплошные кривые—=1,0: пунктарные кривые—= 1.2

выражениями (2-68), то при внесении проводящего полупространства в область х^О поле у его поверхности изменится пропорционально коэффициентам ' (рис. 2-12):

При пространственно-периодическом в двух направлениях пульсирующем поле средние потери в 4 раза меньше наибольших местных потерь (соответствующих напряженностиили), при пульсирующем периодическом в одном направлении — вдвое. При бегущем плоскопараллельном поле местные потери всюду одинаковы и, следовательно, средние потери равны местным. В этом случае применимы формулы, аналогичные (2-67)— (2-72).

Приведенные соотношения позволяют приближенно решать многие задачи, связанные с массивными проводящими деталями конструкции или толстыми электромагнитными экранами. В случае экранов или деталей, характерные размеры которых меньше «глубины проникновения», влияние их на поле выражается относительно сложно и существенно зависит от пространственного периода. Решение более сложных задач с плоскослоистыми проводящими средами рассмотрено в [2-24].

2-6. МЕТОД ПРИМЕНЕНИЯ ПРИНЦИПА НАЛОЖЕНИЯ

Принцип наложения наиболее широко используется для замены одной сложной задачи двумя или несколькими более простыми. Метод можно применять только для сред и цепей с линейными характеристиками. Согласно ему поле от нескольких источников равно сумме полей от каждого из них в отдельности. На этом принципе основано много методов расчета поля и цепей, в частности метод эквивалентного генератора (называемый также методом XX и КЗ), особенно широко применяемый для расчета циркулирующих токов в параллельных ветвях обмоток. При наложении складываются напряженности поля, индукции, потенциалы в каждой точке, напряжения, токи каждой ветви. Мощность в каждом из участков, как правило, не равна сумме мощностей в этом участке в каждом из накладываемых режимов. Во многих практически важных случаях арифметически складываются суммарные значения мощности во всем устройстве или во всей цепи.

Рассмотрим два примера методов, применяемых особенно часто.

Пример 2-1. Дана относительно длинная равномерная обмотка высотой Л с МДС (рис. 2-13,а). Найти осевую составляющую индукции на торце обмоткни осевую силу Foe, сжимающую

прокладки на середине высоты.

Возьмем сначала обмотку с такими же размерами в плане и током, как заданная, но имеющую удвоенные высоту н число витков (рис. 2-13,6). Осевая составляющая индукции в ней вдали от торцов, в том числе у середниы высоты, блйз# к индукции в неограниченно

длинной обмотке с такой же МДС на единицу длины (линейной нагрузкой). У середины высоты есть только осевая индукция, равная

в окне обмотки и в сечении

обмотки, где а — радиальный размер обмотки; х— расстояние текущей точки от среднего витка обмоткн по направлению к ее окну, причем . Индукция в середине обмотки высотой

(рис. 2-13,6) равна сумме осевых составляющих индукции на торцах двух одинаковых обмоток высотой h каждая. Следовательно, искомая индукция вдвое меньше найденной выше — см. эпюру на рис. 2-ІЗ.е, где

Используя известную упрощенную формулу для магнитного поля в центре длинной тонкой круглой обмотки высотой Л в виде

где D — средний диаметр, например, эквивалентный по площади среднего витка S, т. е. D= V^S/n, можно несколько уточнить полученный результат

причем последний член в скобках дает оценку порядка погрешности.

Осевая сила в середине обмотки равна сумме осевых сил, действующих на все элементы тока в половине обмотки:

где — радиальная составляющая индукции, расчет которой

обычно сложен;—площадь боковой поверхности верхней или

нижней половины обмотки;— длина среднего витка

обмотки; — магнитный поток, проходящий в радиальном на-

правлении через боковую поверхность верхней или нижней половины обмотки; и — магнитные потоки, проходящие через

средний виток на середине высоты и на торце обмотки. Из (2-73)— (2-75) получаем:

или, используя упрощенное выражение индуктивности (см. § 9-6 и [9-13]) в виде

где— энергия магнитного поля в обмотке.

Формулу (2-78) можно получить также непосредственно дифференцированием (2-77), используя выражение (2-25).

Пример 2-2. Имеется обмотка, состоящая из п одинаковых дисковых катушек с осевым размером а и радиальным Ь, числом витков и током, разделенных каналами шириной с (рис. 2-14,а), причем. Необходимо оценить погрешность в расчете магнит-

ного поля при замене этого ряда катушек на одну равномерную катушку (зону обмотки) с постоянной плотностью тока, с теми же МДС и радиальным размером (рнс. 2-14,6), а также дать рекомендацию по выбору осевого размера h этой зоны.

 

Библиотека технической литературы теперь находится по адресу http://bamper.info

При использовании материалов с сайта ссылка на spravka.w6.ru обязательна

                 Наша кнопка:

Copyright © 2008 Spravka

  bigmir)net TOP 100Яндекс цитированияКупите рекламу от 5 центов за клиента!Рейтинг@Mail.ruПокупаем рекламу. Дорого.Rambler's Top100ПРОДВИЖЕНИЕ и РАСКРУТКА 
WEB сайта (сайтов) в сети ИнтернетМЕТА - Украина. Рейтинг сайтов.



Москаленко 1   2   3   4   5   6   7   8   9   10   11   12   13   14   15   16   17   18   19   20  
Зимин 1   2   3   4   5   6   7   8   9   10   11   12   13   14   15   16   17   18   19   20   21   22   23   24   25   26   27   28   29   30   31   32   33   34   35   36   37   38  
Лейтес 1   2   3   4   5   6   7   8   9   10   11   12   13   14   15   16   17   18   19   20   21   22   23   24   25   26   27   28   29   30   31   32   33   34   35   36   37   38   39   40   41   42   43   44   45   46   47   48   49   50   51   52   53   54   55   56   57   58   59   60   61   62   63   64   65