Библиотека технической литературы. Книги, программы, статьи, схемы и др.

233354431
суббота 24 февраля 2018

Главная

Гидропривод

Оборудование

Справочники

Робототехника

Машиностроение

Электропривод

Электротехника, радиотехника

Рефераты

Обмен ссылками

Поиск

КИНОблог

 


 

Форум >>>

adfun.ru

Страницы: << .... 7 8 9 10 11 [12] 13 14 15 16 .... >>

Для расчетов и оценок вместо (2-53) часто удобнее формулы

где—параметры по (2-53) при f=50 Гц,

=1. Значения этих и некоторых других поясняемых ниже параметров для меди, алюминия и стали приведены в табл. 2-4.

В ферромагнитных материалах, где В и Н связаны нелинейно и имеется гистерезис, решение уравнений поля сложно [2-23, 2-24]. Поэтому на практике пользуются экспериментально определенными характеристиками, причем приходится вводить дополнительный коэффициент, например, считать эквивалентную магнитную проницаемость (такую проницаемость, подстановка которой в уравнения для линейной среды дает действительные соотношения между первыми гармониками напряженностей поля и потерями в реальной ферромагнитной среде) комплексной. Эту проницаемость характеризуют

два числа — модуль и аргумент причем

вместо (2-54) имеем:

где

Рис. 2-8. Характеристики стали марки МСт2 при частете 50 Гц и температуре 20°С.

тывать по формулам, выведенным для линейной среды [2-26], используя ту же эквивалентную магнитную проницаемость. Поэтому по кривым рис. 2-8,6 можно оценивать потери в стальных массивных деталях даже в относительно сложных случаях.

При ограниченной толщине рассматриваемой линейной проводящей среды вместо условий отсутствия поля при х=<х> задаются условия для второй поверхности среды (пластины).

В электромагнитном экране (рис. 2-9,а) толщиной за которым магнитное поле отсутствует

Параметры конструкционной стали по опытным данным [2-25], приведенные на рис. 2-8,а, б, различаются мало при синусоидальном изменении Е или Я. Характеристики при других значениях температуры и частоты в относительно широком диапазоне, а также при существенно несинусоидальной форме кривых можно рассчи-

при, линейная плотность токапо закону

полного тока равна напряженности магнитного поля у поверхности. При этом

Зависимость расчетной (фиктивной) толщины для определения потерьпо токуприведена на

рис. 2-10. Как видно, эквивалентная толщина максимальна и, следовательно, потери минимальны при

. С погрешностью менее 1 % можно принять =6 приипри &<0,86. Если же допустить

погрешность до 10%, топриипри

в <б (см. пунктирную линию на рис. 2-10).

' Используя (2-59), можно найти оптимальную толщину экрана, Обеспечивающую минимум годовых затрат (см. § 1-5). На рис. 2-11

приведены результаты расчета зависимости оптимальной толщины экрана f)0BT от линейной плотности тока в нем 1П—Ни и от параметра

где— удельные годовые затраты на изготовление экрана

и потери в нем.

Рис. 2-10. Зависимость эквивалентной толщины листа (экрана) от его действительной толщины.

Масштабы / — для экранов по рис. 2-9,с, в; // — для листов по рнс, 2-9,6, г.

Приповерхностный эффект практически не сказывает-

ся н. Если сумма нормативного коэффициента и амор-

тизационных отчислений равна 0,18 в год, время работы 5000 ч/год, цена потерь 0,5 коп/(кВт-ч) =5-10~6 руб/(Вт-ч), цена экрана 1,0 руб/кг, то для алюминия прн частоте 50 Гц имеем Агі —

Рис. 2-11. Зависимость отношения оптимальной толщины электромагнитного экрана к «глубине проникновения» от отношения параметра At к линейной плотности тока в нем /=/„.

=2700-0,18-1,0/(я-50-4я-10-7-5000-5-10-6) = 1-108 А22 и Аг = = 10 кА/м. Тогда по рис. 2-11 оптимальная толщина экрана равна примерно 6,5 мм при /ПП=5 кА/м, 12 мм при 10, 18 мм при 25 и 20 мм при 50. Этим значениям соответствуют амплитуда тангенциальной индукции у экрана 0,008; 0,018; 0,045 и 0,090 Тл и потерн в экране 0,131; 0,3; 1,5 и 6 кВт/м2.

В середине токонесущего листа, находящегося в симметричном поле по рис. 2-9,6, магнитное поле отсутствует . Это означает, что граничные условия для половины толщины этого листа не отличаются от экрана по рис. 2-9,а. -Следовательно, если в уравнения подставить вместо вместо вместото для листа можно применить все формулы и кривые, полученные для экрана, т. е. формулы (2-56), (2-57). Иными словами, токонесущий лист по рис. 2-9,6 можно рассматривать как два экрана по рис. 2-9,а толщинойкаждый.

Если сзади экрана находится сверхпроводник (рис. 2-9,в), то за экраном отсутствует электрическое поле. При этом

Йз двух выражений потерь (2-62) и (2-63) первое удобнее при заданном магнитном потоке, второе — при заданной напряженности поля. Для расчета индуктивности бывает нужна составляющая потока в листе, совпадающая по фазе с потоком в воздухе рядом с листом, т. е. с напряженностью у поверхности. Этот поток равен:

Зависимость эквивалентных толщин от Ъ приведена на рис. 2-10. Как видно, при заданной напряженности магнитного поля поток максимален при . С ничтожной погрешностью можно принять при и принять=

= 0,716;=1,56; =0,916 и=0,58 при

 

Библиотека технической литературы теперь находится по адресу http://bamper.info

При использовании материалов с сайта ссылка на spravka.w6.ru обязательна

                 Наша кнопка:

Copyright © 2008 Spravka

  bigmir)net TOP 100Яндекс цитированияКупите рекламу от 5 центов за клиента!Рейтинг@Mail.ruПокупаем рекламу. Дорого.Rambler's Top100ПРОДВИЖЕНИЕ и РАСКРУТКА 
WEB сайта (сайтов) в сети ИнтернетМЕТА - Украина. Рейтинг сайтов.



Москаленко 1   2   3   4   5   6   7   8   9   10   11   12   13   14   15   16   17   18   19   20  
Зимин 1   2   3   4   5   6   7   8   9   10   11   12   13   14   15   16   17   18   19   20   21   22   23   24   25   26   27   28   29   30   31   32   33   34   35   36   37   38  
Лейтес 1   2   3   4   5   6   7   8   9   10   11   12   13   14   15   16   17   18   19   20   21   22   23   24   25   26   27   28   29   30   31   32   33   34   35   36   37   38   39   40   41   42   43   44   45   46   47   48   49   50   51   52   53   54   55   56   57   58   59   60   61   62   63   64   65