Библиотека технической литературы. Книги, программы, статьи, схемы и др.

233354431
понедельник 23 апреля 2018

Главная

Гидропривод

Оборудование

Справочники

Робототехника

Машиностроение

Электропривод

Электротехника, радиотехника

Рефераты

Обмен ссылками

Поиск

КИНОблог

 


 

Форум >>>

adfun.ru

Страницы: << .... 6 7 8 9 10 [11] 12 13 14 15 16 .... >>

йом случае обусловлена не только заданным распределением витков и током обмотки. Она должна удовлетворять уравнению

которому в модели соответствует плотность тока сквозь диэлектрик:

где Ао и фо — условный векторный потенциал рассматриваемой детали и скалярный потенциал соответствующей обкладки, определяющие собой токи в них (/ и /м), причем токн связаны со средними потенциалами в области

Рис. 2-5. Сечение и вид сверху математической модели поля рассеяния в боковом окне трансформатора с равномерными двойными концентрическими обмотками.

/ — стол; 2 — стекло; 3 — электропроводящая бумага; 4— прижимной слой; 5 — электроды, изображающие сечение обмоток ВН и НН; 6—8 —край бумаги, соответствующий верхнему и боковому ярмам и поверхности стержня; 9 — вырезы в бумаге, соответствующие сечеиию прессующих колец при Ц=оо; 10 — двойной зонд: С — конденсатор, обеспечивающий требуемое распределение тока между обкладками вн, и ВНґ, зг — генератор звуковой частоты.

рассматриваемой детали; — абсолютная диэлектрическая проницаемость и толщина слоя диэлектрика. Сопоставление (2-33) и (2-39) с (2-34) и (2-40) дает аналогию полей в оригинале и модели при масштабе частоты

Этот масштаб пока не удается практически реализовать для трансформаторов из-за относительно большой толщины изоляционной пленки, обладающей приемлемым отклонением толщины от средней, и сильного влияния собственных «паразитных» емкостей при высокой частоте. Кроме того, при тонкой пленке необходимо очень равномерное прилегание обкладки и бумаги к пленке— малейшее отклонение сильно повлияет на емкость.

Практически успешно применяется приближенный метод моделирования [2-21, 2-22]: сечение проводящих деталей разбивают на отдельные участки, в центре которых подсоединяют конденсаторы, заменяющие соответ-

ствующий участок рассмотренного выше тонкого конденсаторного слоя. Соединенные вместе свободные концы конденсаторов заменяют обкладку. Если толщина детали намного превышает «глубину проникновения» б (см. § 2-5), досаточно у границы сечения детали на модели подсоединить ряд цепочек конденсатор — резистор (рис. 2-6). Их емкость С и сопротивление r должны удовлетворять соотошениям

где Ш — шаг Цепочек (ширина зоны, приходящейся на одну цепочку) в оригинале:

Такую комбинированную модель можно рассматривать как комбинацию математических моделей на элек-

тропроводящей бумаге для поля в непроводящей среде оригинала и на дискретной сетке для массивных проводящих деталей оригинала.

В модели можно изменять параметры Сиr, что позволяет учесть нелинейную зависимость магнитной проницаемости детали от магнитного поля у ее поверхности. В этом случае вместо (2-42) следует пользоваться соотношениями:

I

где #п и Еп — действующие тангенциальные составляющие первых гармоник напряженности магнитного и электрического полей у поверхности детали;—потери на единицу поверхности детали при поле(см. § 2-5).

Подбор нужных значений Сиг производится за два-три приближения [2-21].

Метод математического моделирования на электропроводящей бумаге удобен ввиду его простоты, наглядности и оперативности, особенно при необходимости рассмотреть несколько близких вариантов конструкции. Как правило, решение задачи может быть получено за несколько часов работы.

2-5. МЕТОДЫ РАСЧЕТА ПОЛЯ С УЧЕТОМ ПОВЕРХНОСТНОГО ЭФФЕКТА

Переменное электромагнитное поле в массивном проводящем теле вызывает вихревые токи, противодействующие распространению поля в глубь тела. Поэтому поле существует только в относительно тонком поверхностном слое. Это явление называют поверхностным эффектом (скин-эффектом).

Допустим, что толщина этого слоя гораздо меньше толщины тела, радиуса кривизны его поверхности и расстояний 'вдоль поверхности, на которых внешнее поле

заметно изменяется. Тогда в рассматриваемой области поле можно считать участком неограниченно протяженного плоскопараллельного поля, проникающего в прово-.

Рис. 2-7. Плоское электромагнитное поле у проводящего полупространства

дящее полупространство (рис. 2-7). Направим Ось х пo нормали к поверхности, ось у — параллельно напряженности магнитного поля (H=HУ), ось z— перпендикулярно им. Тогда магнитная индукция имеет только составляющую по оси у, напряженность электрического поля и плотность тока — только по оси z, вектор Пойнтинга — по оси х. Начало координат поместим на поверхности тела. Значениям указанных параметров в теле у поверхности, как и другим параметрам поверхностного слоя, присвоим индекс «п». Пусть напряженности поля синусоидально изменяются во времени, а магнитная проницаемость и электрическая проводимость материала тела будут неизменными. Тогда имеем:

Введем также понятия линейных плотностей («настила») тока и потока — тока и потока на единицу длины (по осям соответственно у и z), проходящих по телу глубже координаты х:

При этом основное уравнение (2-10) принимает вид:

где

Выражения (2-49) — (2-52) с равным правом относятся к действующим и амплитудным значениям синусоидально изменяющихся величин Н, В, Е, J и Ф. Выражения потерь при использовании действующих или амплитудных значений параметров поля различаются коэффициентом 2:

Коэффициент 8, имеющий размерность длины, очень часто встречающийся при решении задач, получил название «глубина проникновения» (переменного электромагнитного ПОЛЯ В ПрОВОДЯЩуЮ Среду), а Коэффициент Гц,

имеющий размерность сопротивления, — «поверхностное сопротивление».

«Глубина проникновения» — это глубина (координата х) в проводящем полупространстве, на которой напряженности плоскопараллельного равномерного электромагнитного поля по размеру в е раз меньше, чем у поверхности, а по фазе отстают на 1 рад от соответствующих параметров у поверхности. На глубине 26 поле затухает в 7,5 раз, в 35 ■— в 20 раз. Размер б является основой для оценки толщины детали, например, детали толще (2—3)6 можно считать бесконечно толстыми. Потери в проводящем полупространстве равны потерям в листе толщиной 6, по сечению которого равномерно распределен ток, равный реальному току в полупространстве: . Линейная плотность тока (или магнитного потока) в полупространстве соответствует слою толщиной с постоянной плотностью тока (индукцией), численно равной плотности тока (или индукции) у поверхности полупространства. По фазе линейная плотность тока (или потока) и плотность тока (или индукция) у поверхности сдвинуты на я/4. Размер 6 /2 означает толщину слоя, в котором постоянные удельные потери, равные удельным потерям у поверхности, дают потери во всем полупространстве.

 

Библиотека технической литературы теперь находится по адресу http://bamper.info

При использовании материалов с сайта ссылка на spravka.w6.ru обязательна

                 Наша кнопка:

Copyright © 2008 Spravka

  bigmir)net TOP 100Яндекс цитированияКупите рекламу от 5 центов за клиента!Рейтинг@Mail.ruПокупаем рекламу. Дорого.Rambler's Top100ПРОДВИЖЕНИЕ и РАСКРУТКА 
WEB сайта (сайтов) в сети ИнтернетМЕТА - Украина. Рейтинг сайтов.



Москаленко 1   2   3   4   5   6   7   8   9   10   11   12   13   14   15   16   17   18   19   20  
Зимин 1   2   3   4   5   6   7   8   9   10   11   12   13   14   15   16   17   18   19   20   21   22   23   24   25   26   27   28   29   30   31   32   33   34   35   36   37   38  
Лейтес 1   2   3   4   5   6   7   8   9   10   11   12   13   14   15   16   17   18   19   20   21   22   23   24   25   26   27   28   29   30   31   32   33   34   35   36   37   38   39   40   41   42   43   44   45   46   47   48   49   50   51   52   53   54   55   56   57   58   59   60   61   62   63   64   65